Abstract
Bei der numerischen Berechnung der Lösung einer partiellen
Differentialgleichung (PDGl)
auf einem unbeschränkten Gebiet werden gewöhnlich künstliche Ränder
eingeführt,
um das Rechengebiet zu beschränken.
Spezielle Randbedingungen werden an diesen künstlichen Rändern hergeleitet,
um die exakte Ganzraumlösung zu approximieren. Falls die Lösung des
Problems auf dem beschränkten Gebiet mit der Ganzraumlösung
(eingeschränkt auf das Rechengebiet) identisch ist, werden diese
Randbedingungen als transparente Randbedingungen (TRBen) bezeichnet.
Existierende Diskretisierungen dieser TRB führen zu numerischen
Reflektionen an den
künstlichen Rändern und zerstören häufig die Stabilität der
zugrundeliegenden
numerischen Methode. Diese Probleme treten nicht auf, wenn eine sog.
diskrete
TRB verwendet wird, die direkt vom diskretisierten Ganzraumproblem
hergeleitet wird.
Während ich im ersten Teil des Vortrags die Herleitung und grundlegenden
Prinzipien
der TRBen [1] für lineare PDGLen vorstelle, werde ich im zweiten
Abschnitt auf aktuelle
Arbeiten zu Finite-Elemente-Methoden für periodischen Medien auf
unbeschränkten Gebieten eingehen [3,4,5,6] und erläutern, welche
mathematischen Techniken existieren, künstliche Randbedingungen auch
für nichtlineare PDGLen
(z.B. die kubische Schrödinger Gleichung) zu konstruieren [1,7].
Schliesslich werde ich im dritten Teil kurz auf die zahlreichen
Anwendungen speziell
in der Physik (Quanten-Wellenleiter [8], Schrödinger Gleichung auf
Kreisgebiet [9], Schrödinger-Poisson Systeme [10], sowie Akustik/Optik
[11]) eingehen.
REFERENZEN
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[8] A. Arnold, M. Ehrhardt und M. Schulte,
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Kapitel 4 in: K. Watanabe (ed.), "Very-Large-Scale Integration
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Nova Science Publishers, Inc., Hauppauge, NY 11788, 2008, Seiten
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[9] A. Arnold, M. Ehrhardt, M. Schulte und I. Sofronov,
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(eingereicht bei: Communications in Mathematical Sciences).
[10] M. Ehrhardt und A. Zisowsky,
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[11] M. Ehrhardt und A. Zisowsky,
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Approximations of the One-Way Helmholtz Equation",
J. Comput. Appl. Math. Vol. 200, Issue 2, (2007), 471-490.
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